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串联阻抗的等效总阻抗类似于串联电阻的等效总电阻，是各个阻抗的代数和;并联电阻的等效总电阻的倒数等于各个电阻的倒数之和，那么，并联阻抗的等效总阻抗的倒数是不是也是等于各个阻抗的倒数之和呢?

图34-1

图34-1为两个并联阻抗电路与其等效电路，根据基尔霍夫定律(KCL)，得图34-1(1)所示的总阻抗表达式，即并联阻抗，其等效总电阻的倒数也等于各个阻抗的倒数之和，这和并联电阻的计算公式是非常相似的。

依次类推，可以得到并联阻抗的通式如图34-1(2)所示，在这里要提醒的一点是，等效总阻抗模的倒数并不等于各阻抗模的倒数之和。

如果是电阻的阻值已知，它的倒数可以很快的计算出来，但是，阻抗是一个复数，要算它的倒数要经过一定的化简，过程繁琐，显然不利于电路的分析计算，特别是在并联支路较多的时候，计算等效阻抗是相当麻烦的。

这时候，就需要引进一个新的概念：复导纳，它是端口电流相量与端电压相量的比值，也是复阻抗的倒数，用字母Y表示，单位是西门子(S)，简称西。

回顾之前所学的电导和电纳，它们分别是电阻和电抗的倒数，另外，感抗的倒数称为感纳，容抗的倒数称为容纳，这些参数与导纳有着怎样的关系呢?接下来让我们一起来分析一下吧!

复导纳和复阻抗一样，都是一个复数，如下图34-2所示。若阻抗已知，就可以算出对应的导纳，根据导纳与阻抗的关系，可以得到导纳与阻抗的一般关系式。

图34-2

导纳Y的实部为电导，用字母G表示，导纳的虚部为电纳，用字母B表示，它们的单位都是西门子(S)。阻抗和导纳中各参数的比较，我们以单一参数元件电路为例，如下图34-3所示。

图34-3

(1)在电阻元件的交流电路中，阻抗中只有电阻R，去掉阻抗表达式的电感和电容部分，得到Z=R，阻抗角为零，此时的电阻R可以用电导G表示，其导纳Y为阻抗Z的倒数(或电导为电阻的倒数),导纳角亦为零。

(2)在电感元件的交流电路中，阻抗中只有电感L，去掉阻抗表达式的电阻和电容部分，得到34-3(2)，此时的阻抗角和导纳角互为相反数。

(3)在电感元件的交流电路中，阻抗中只有电容C，去掉阻抗表达式的电阻和电感部分，得到34-3(3)，此时的阻抗角和导纳角和依然互为相反数。

综上，在单一参数元件的交流电路中，电阻、感抗、容抗可以等效为对应的电导、感纳和容纳，变换过程比较简单，直接取倒数即可。但在RLC串并联交流电路中，阻抗的倒数即导纳，不能直接等于电阻倒数与电抗倒数之和。

下图34-4所示为含有多个参数的阻抗和导纳之间的等效变换关系。从图中(1)、(2)和(3)可以很清晰的看出阻抗Z和导纳Y之间的关系，如在(3)式中，阻抗模和导纳模的乘积为1，两者辐角之和为零，这也是阻抗和导纳极坐标形式表示的互换条件。

图34-4

在已知阻抗表达式的情况下，可以把阻抗等效变换为导纳，其中电阻和电导、电抗和电纳之间的关系如上图(1)所示;

在已知导纳表达式的情况下，其中电阻和电导、电抗和电纳之间的关系如上图(2)所示。

上文中把阻抗等效变换为导纳，其实相当于把串联等效电路转换为并联等效电路。这是因为在串联阻抗电路中，等效总阻抗等于各阻抗之和，当把阻抗等效变换为导纳后，等效总导纳的倒数恰好等于各导纳倒数之和，此时等效总导纳与各个导纳的关系，如下图34-5所示。

图34-5

知道了阻抗和导纳之间的关系，在电路分析时，如果是串联电路，显然直接用阻抗计算是比较方便的，而是在并联电路中，把阻抗等效变换为导纳，和直接利用阻抗计算相比，导纳的计算明显得到很大简化。

我们以下图34-6的电路图为例。把两个阻抗等效变换为相应的导纳，此时各支路电流相量直接等于端电压相量与各导纳的乘积。

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